Wikipedia listesi makalesi
Aşağıda, matematiksel sabit π içeren önemli formüllerin bir listesi bulunmaktadır . Bu formüllerin birçoğu Pi makalesinde veya π Yaklaşımları makalesinde bulunabilir .
Öklid geometrisi
π
=
C
NS
{\displaystyle \pi ={\frac {C}{d}}}
burada Cı olduğu çevre uzunluğu a daire , d olan çap .
A
=
π
r
2
{\displaystyle A=\pi r^{2}}
burada bir olan bir daire alanı ve r, bir yarıçap .
V
=
4
3
π
r
3
{\displaystyle V={4 \üzerinde 3}\pi r^{3}}
burada V bir kürenin hacmi ve r yarıçaptır.
S
A
=
4
π
r
2
{\displaystyle SA=4\pi r^{2}}
burada SA küre yüzey alanı ve r yarıçapı.
H
=
1
2
π
2
r
4
{\displaystyle H={1 \over 2}\pi ^{2}r^{4}}
burada H , 3 kürenin hiper hacmi ve r yarıçaptır.
S
V
=
2
π
2
r
3
{\displaystyle SV=2\pi ^{2}r^{3}}
burada SV 3 kürenin yüzey hacmi ve r yarıçaptır.
Fizik
Λ
=
8
π
G
3
C
2
ρ
{\displaystyle \Lambda ={{8\pi G} \over {3c^{2}}}\rho }
Δ
x
Δ
P
≥
H
4
π
{\displaystyle \Delta x\,\Delta p\geq {\frac {h}{4\pi }}}
r
μ
ν
-
1
2
G
μ
ν
r
+
Λ
G
μ
ν
=
8
π
G
C
4
T
μ
ν
{\displaystyle R_{\mu \nu }-{\frac {1}{2}}g_{\mu \nu }R+\Lambda g_{\mu \nu }={8\pi G \over c^{4 }}T_{\mu \nu }}
F
=
|
Q
1
Q
2
|
4
π
ε
0
r
2
{\displaystyle F={\frac {|q_{1}q_{2}|}{4\pi \varepsilon _{0}r^{2}}}}
μ
0
≈
4
π
⋅
10
-
7
n
/
A
2
{\displaystyle \mu _{0}\yaklaşık 4\pi \cdot 10^{-7}\,\mathrm {N} /\mathrm {A} ^{2}}
T
≈
2
π
L
G
{\displaystyle T\yaklaşık 2\pi {\sqrt {\frac {L}{g}}}}
r
3
T
2
=
G
m
4
π
2
{\displaystyle {\frac {R^{3}}{T^{2}}}={\frac {GM}{4\pi ^{2}}}}
F
=
π
2
E
ben
L
2
{\displaystyle F={\frac {\pi ^{2}EI}{L^{2}}}}
π veren formüller
integraller
2
∫
-
1
1
1
-
x
2
NS
x
=
π
{\displaystyle 2\int _{-1}^{1}{\sqrt {1-x^{2}}}\,dx=\pi }
( yarıçaplı bir dairenin alanını elde etmek için iki yarının birleştirilmesi )
y
(
x
)
=
r
2
-
x
2
{\displaystyle y(x)={\sqrt {r^{2}-x^{2}}}}
r
=
1
{\görüntüleme stili r=1}
∫
-
∞
∞
sek
(
x
)
NS
x
=
π
{\displaystyle \int _{-\infty }^{\infty }\operatör adı {sech} (x)\,dx=\pi }
∫
-
∞
∞
∫
T
∞
e
-
1
/
2
T
2
-
x
2
+
x
T
NS
x
NS
T
=
∫
-
∞
∞
∫
T
∞
e
-
T
2
-
1
/
2
x
2
+
x
T
NS
x
NS
T
=
π
{\displaystyle \int _{-\infty }^{\infty }\int _{t}^{\infty }e^{-1/2t^{2}-x^{2}+xt}\,dx \,dt=\int _{-\infty }^{\infty }\int _{t}^{\infty }e^{-t^{2}-1/2x^{2}+xt}\, dx\,dt=\pi }
∫
-
1
1
NS
x
1
-
x
2
=
π
{\displaystyle \int _{-1}^{1}{\frac {dx}{\sqrt {1-x^{2}}}}=\pi }
∫
-
∞
∞
NS
x
1
+
x
2
=
π
{\displaystyle \int _{-\infty }^{\infty }{\frac {dx}{1+x^{2}}}=\pi }
( artan'ın tüm etki alanı üzerindeki integral formu , tan periyodunu verir ).
∫
-
∞
∞
e
-
x
2
NS
x
=
π
{\displaystyle \int _{-\infty }^{\infty}e^{-x^{2}}\,dx={\sqrt {\pi }}}
(bkz. Gauss integrali ).
∮
NS
z
z
=
2
π
ben
{\displaystyle \oint {\frac {dz}{z}}=2\pi i}
(entegrasyon yolu bir kez saat yönünün tersine 0 civarında sarıldığında. Ayrıca Cauchy'nin integral formülüne bakın ).
∫
0
∞
içinde
(
1
+
1
x
2
)
NS
x
=
π
{\displaystyle \int _{0}^{\infty }\ln \left(1+{\frac {1}{x^{2}}}\sağ)\,dx=\pi }
∫
-
∞
∞
günah
x
x
NS
x
=
π
{\displaystyle \int _{-\infty }^{\infty }{\frac {\sin x}{x}}\,dx=\pi }
∫
0
1
x
4
(
1
-
x
)
4
1
+
x
2
NS
x
=
22
7
-
π
{\displaystyle \int _{0}^{1}{x^{4}(1-x)^{4} \over 1+x^{2}}\,dx={22 \7'nin üzerinde}-\ sayı }
(bakınız ayrıca 22/7 aşan kanıtı olduğu TT ).
Simetrik integrallerle , formun formüllerinin de formüllere çevrilebileceğini unutmayın .
F
(
-
x
)
=
F
(
x
)
{\görüntüleme stili f(-x)=f(x)}
∫
-
a
a
F
(
x
)
NS
x
{\displaystyle \int _{-a}^{a}f(x)\,dx}
2
∫
0
a
F
(
x
)
NS
x
{\displaystyle 2\int _{0}^{a}f(x)\,dx}
Verimli sonsuz seri
∑
k
=
0
∞
k
!
(
2
k
+
1
)
!
!
=
∑
k
=
0
∞
2
k
k
!
2
(
2
k
+
1
)
!
=
π
2
{\displaystyle \sum _{k=0}^{\infty }{\frac {k!}{(2k+1)!!}}=\sum _{k=0}^{\infty }{\frac {2^{k}k!^{2}}{(2k+1)!}}={\frac {\pi }{2}}}
(ayrıca bkz. Çift faktöriyel )
12
∑
k
=
0
∞
(
-
1
)
k
(
6
k
)
!
(
13591409
+
545140134
k
)
(
3
k
)
!
(
k
!
)
3
640320
3
k
+
3
/
2
=
1
π
{\displaystyle 12\sum _{k=0}^{\infty }{\frac {(-1)^{k}(6k)!(13591409+545140134k)}{(3k)!(k!)^{ 3}640320^{3k+3/2}}}={\frac {1}{\pi }}}
(bkz: Chudnovsky algoritması )
2
2
9801
∑
k
=
0
∞
(
4
k
)
!
(
1103
+
26390
k
)
(
k
!
)
4
396
4
k
=
1
π
{\displaystyle {\frac {2{\sqrt {2}}}{9801}}\sum _{k=0}^{\infty }{\frac {(4k)!(1103+26390k)}{(k !)^{4}396^{4k}}}={\frac {1}{\pi }}}
(bkz. Srinivasa Ramanujan , Ramanujan-Sato serisi )
Aşağıdakiler, π'nin rastgele ikili basamaklarını hesaplamak için etkilidir :
∑
k
=
0
∞
(
-
1
)
k
4
k
(
2
4
k
+
1
+
2
4
k
+
2
+
1
4
k
+
3
)
=
π
{\displaystyle \sum _{k=0}^{\infty }{\frac {(-1)^{k}}{4^{k}}}\left({\frac {2}{4k+1) }}+{\frac {2}{4k+2}}+{\frac {1}{4k+3}}\sağ)=\pi }
∑
k
=
0
∞
1
16
k
(
4
8
k
+
1
-
2
8
k
+
4
-
1
8
k
+
5
-
1
8
k
+
6
)
=
π
{\displaystyle \sum _{k=0}^{\infty }{\frac {1}{16^{k}}}\left({\frac {4}{8k+1}}-{\frac { 2}{8k+4}}-{\frac {1}{8k+5}}-{\frac {1}{8k+6}}\sağ)=\pi }
( Bailey–Borwein–Plouffe formülüne bakınız )
1
2
6
∑
n
=
0
∞
(
-
1
)
n
2
10
n
(
-
2
5
4
n
+
1
-
1
4
n
+
3
+
2
8
10
n
+
1
-
2
6
10
n
+
3
-
2
2
10
n
+
5
-
2
2
10
n
+
7
+
1
10
n
+
9
)
=
π
{\displaystyle {\frac {1}{2^{6}}}\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {{(-1)}^{n}}{2^{10n }}}\left(-{\frac {2^{5}}{4n+1}}-{\frac {1}{4n+3}}+{\frac {2^{8}}{10n+ 1}}-{\frac {2^{6}}{10n+3}}-{\frac {2^{2}}{10n+5}}-{\frac {2^{2}}{10n +7}}+{\frac {1}{10n+9}}\sağ)=\pi }
π'nin rastgele ondalık basamaklarını hesaplamak için Plouffe'un serisi :
∑
k
=
1
∞
k
2
k
k
!
2
(
2
k
)
!
=
π
+
3
{\displaystyle \sum _{k=1}^{\infty }k{\frac {2^{k}k!^{2}}{(2k)!}}=\pi +3}
Diğer sonsuz seriler
ζ
(
2
)
=
1
1
2
+
1
2
2
+
1
3
2
+
1
4
2
+
⋯
=
π
2
6
{\displaystyle \zeta (2)={\frac {1}{1^{2}}}+{\frac {1}{2^{2}}}+{\frac {1}{3^{2 }}}+{\frac {1}{4^{2}}}+\cdots ={\frac {\pi ^{2}}{6}}}
( Basel problemi ve Riemann zeta fonksiyonuna da bakınız )
ζ
(
4
)
=
1
1
4
+
1
2
4
+
1
3
4
+
1
4
4
+
⋯
=
π
4
90
{\displaystyle \zeta (4)={\frac {1}{1^{4}}}+{\frac {1}{2^{4}}}+{\frac {1}{3^{4 }}}+{\frac {1}{4^{4}}}+\cdots ={\frac {\pi ^{4}}{90}}}
ζ
(
2
n
)
=
∑
k
=
1
∞
1
k
2
n
=
1
1
2
n
+
1
2
2
n
+
1
3
2
n
+
1
4
2
n
+
⋯
=
(
-
1
)
n
+
1
B
2
n
(
2
π
)
2
n
2
(
2
n
)
!
{\displaystyle \zeta (2n)=\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {1}{k^{2n}}}\,={\frac {1}{1^{2n }}}+{\frac {1}{2^{2n}}}+{\frac {1}{3^{2n}}}+{\frac {1}{4^{2n}}}+\ cdots =(-1)^{n+1}{\frac {B_{2n}(2\pi )^{2n}}{2(2n)!}}}
, Burada B 2 , n a, Bernoulli sayısı .
∑
n
=
1
∞
3
n
-
1
4
n
ζ
(
n
+
1
)
=
π
{\displaystyle \sum _{n=1}^{\infty }{\frac {3^{n}-1}{4^{n}}}\,\zeta (n+1)=\pi }
∑
n
=
0
∞
(
-
1
)
n
2
n
+
1
=
1
-
1
3
+
1
5
-
1
7
+
1
9
-
⋯
=
arktan
1
=
π
4
{\displaystyle \sum _{n=0}^{\infty }{\frac {(-1)^{n}}{2n+1}}=1-{\frac {1}{3}}+{ \frac {1}{5}}-{\frac {1}{7}}+{\frac {1}{9}}-\cdots =\arctan {1}={\frac {\pi }{4 }}}
( pi için Leibniz formülüne bakınız )
∑
n
=
0
∞
(
-
1
)
n
3
n
(
2
n
+
1
)
=
1
-
1
3
⋅
3
+
1
3
2
⋅
5
-
1
3
3
⋅
7
+
1
3
4
⋅
9
-
⋯
=
3
arktan
1
3
=
π
12
{\displaystyle \sum _{n=0}^{\infty }{\frac {(-1)^{n}}{3^{n}(2n+1)}}=1-{\frac {1 }{3\cdot 3}}+{\frac {1}{3^{2}\cdot 5}}-{\frac {1}{3^{3}\cdot 7}}+{\frac {1 }{3^{4}\cdot 9}}-\cdots ={\sqrt {3}}\arctan {\frac {1}{\sqrt {3}}}={\frac {\pi }{\sqrt {12}}}}
( Madhava serisi )
∑
n
=
1
∞
(
-
1
)
n
+
1
n
2
=
1
1
2
-
1
2
2
+
1
3
2
-
1
4
2
+
⋯
=
π
2
12
{\displaystyle \sum _{n=1}^{\infty }{\frac {(-1)^{n+1}}{n^{2}}}={\frac {1}{1^{ 2}}}-{\frac {1}{2^{2}}}+{\frac {1}{3^{2}}}-{\frac {1}{4^{2}}}+ \cdots ={\frac {\pi ^{2}}{12}}}
∑
n
=
1
∞
1
(
2
n
)
2
=
1
2
2
+
1
4
2
+
1
6
2
+
1
8
2
+
⋯
=
π
2
24
{\displaystyle \sum _{n=1}^{\infty }{\frac {1}{(2n)^{2}}}={\frac {1}{2^{2}}}+{\ frac {1}{4^{2}}}+{\frac {1}{6^{2}}}+{\frac {1}{8^{2}}}+\cdots ={\frac { \pi ^{2}}{24}}}
∑
n
=
0
∞
(
(
-
1
)
n
2
n
+
1
)
2
=
1
1
2
+
1
3
2
+
1
5
2
+
1
7
2
+
⋯
=
π
2
8
{\displaystyle \sum _{n=0}^{\infty }\left({\frac {(-1)^{n}}{2n+1}}\sağ)^{2}={\frac { 1}{1^{2}}}+{\frac {1}{3^{2}}}+{\frac {1}{5^{2}}}+{\frac {1}{7^ {2}}}+\cdots ={\frac {\pi ^{2}}{8}}}
∑
n
=
0
∞
(
(
-
1
)
n
2
n
+
1
)
3
=
1
1
3
-
1
3
3
+
1
5
3
-
1
7
3
+
⋯
=
π
3
32
{\displaystyle \sum _{n=0}^{\infty }\left({\frac {(-1)^{n}}{2n+1}}\sağ)^{3}={\frac { 1}{1^{3}}}-{\frac {1}{3^{3}}}+{\frac {1}{5^{3}}}-{\frac {1}{7^ {3}}}+\cdots ={\frac {\pi ^{3}}{32}}}
∑
n
=
0
∞
(
(
-
1
)
n
2
n
+
1
)
4
=
1
1
4
+
1
3
4
+
1
5
4
+
1
7
4
+
⋯
=
π
4
96
{\displaystyle \sum _{n=0}^{\infty }\sol({\frac {(-1)^{n}}{2n+1}}\sağ)^{4}={\frac { 1}{1^{4}}}+{\frac {1}{3^{4}}}+{\frac {1}{5^{4}}}+{\frac {1}{7^ {4}}}+\cdots ={\frac {\pi ^{4}}{96}}}
∑
n
=
0
∞
(
(
-
1
)
n
2
n
+
1
)
5
=
1
1
5
-
1
3
5
+
1
5
5
-
1
7
5
+
⋯
=
5
π
5
1536
{\displaystyle \sum _{n=0}^{\infty }\left({\frac {(-1)^{n}}{2n+1}}\sağ)^{5}={\frac { 1}{1^{5}}}-{\frac {1}{3^{5}}}+{\frac {1}{5^{5}}}-{\frac {1}{7^ {5}}}+\cdots ={\frac {5\pi ^{5}}{1536}}}
∑
n
=
0
∞
(
(
-
1
)
n
2
n
+
1
)
6
=
1
1
6
+
1
3
6
+
1
5
6
+
1
7
6
+
⋯
=
π
6
960
{\displaystyle \sum _{n=0}^{\infty }\sol({\frac {(-1)^{n}}{2n+1}}\sağ)^{6}={\frac { 1}{1^{6}}}+{\frac {1}{3^{6}}}+{\frac {1}{5^{6}}}+{\frac {1}{7^ {6}}}+\cdots ={\frac {\pi ^{6}}{960}}}
∑
n
=
0
∞
(
1
2
n
)
(
-
1
)
n
2
n
+
1
=
1
-
1
6
-
1
40
-
⋯
=
π
4
{\displaystyle \sum _{n=0}^{\infty }{\binom {\frac {1}{2}}{n}}{\frac {(-1)^{n}}{2n+1 }}=1-{\frac {1}{6}}-{\frac {1}{40}}-\cdots ={\frac {\pi }{4}}}
∑
n
=
0
∞
1
(
4
n
+
1
)
(
4
n
+
3
)
=
1
1
⋅
3
+
1
5
⋅
7
+
1
9
⋅
11
+
⋯
=
π
8
{\displaystyle \sum _{n=0}^{\infty }{\frac {1}{(4n+1)(4n+3)}}={\frac {1}{1\cdot 3}}+ {\frac {1}{5\cdot 7}}+{\frac {1}{9\cdot 11}}+\cdots ={\frac {\pi }{8}}}
∑
n
=
1
∞
(
-
1
)
(
n
2
+
n
)
/
2
+
1
|
G
(
(
-
1
)
n
+
1
+
6
n
-
3
)
/
4
|
=
|
G
1
|
+
|
G
2
|
-
|
G
4
|
-
|
G
5
|
+
|
G
7
|
+
|
G
8
|
-
|
G
10
|
-
|
G
11
|
+
⋯
=
3
π
{\displaystyle \sum _{n=1}^{\infty }(-1)^{(n^{2}+n)/2+1}\left|G_{\left((-1)^{ n+1}+6n-3\sağ)/4}\sağ|=|G_{1}|+|G_{2}|-|G_{4}|-|G_{5}|+|G_{7 }|+|G_{8}|-|G_{10}|-|G_{11}|+\cdots ={\frac {\sqrt {3}}{\pi }}}
(bkz. Gregory katsayıları )
∑
n
=
0
∞
(
1
/
2
)
n
2
2
n
n
!
2
∑
n
=
0
∞
n
(
1
/
2
)
n
2
2
n
n
!
2
=
1
π
{\displaystyle \sum _{n=0}^{\infty }{\frac {(1/2)_{n}^{2}}{2^{n}n!^{2}}}\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {n(1/2)_{n}^{2}}{2^{n}n!^{2}}}={\frac {1 }{\pi }}}
(burada olduğu artan faktörlü )
(
x
)
n
{\görüntüleme stili (x)_{n}}
∑
n
=
1
∞
(
-
1
)
n
+
1
n
(
n
+
1
)
(
2
n
+
1
)
=
π
-
3
{\displaystyle \sum _{n=1}^{\infty }{\frac {(-1)^{n+1}}{n(n+1)(2n+1)}}=\pi -3 }
( Nilakantha serisi)
∑
n
=
1
∞
F
2
n
n
2
(
2
n
n
)
=
4
π
2
25
5
{\displaystyle \sum _{n=1}^{\infty }{\frac {F_{2n}}{n^{2}{\binom {2n}{n}}}}={\frac {4\ pi ^{2}}{25{\sqrt {5}}}}}
(burada olduğu , n -inci Fibonacci sayısı )
F
n
{\displaystyle F_{n}}
π
=
∑
n
=
1
∞
(
-
1
)
ε
(
n
)
n
=
1
+
1
2
+
1
3
+
1
4
-
1
5
+
1
6
+
1
7
+
1
8
+
1
9
-
1
10
+
1
11
+
1
12
-
1
13
+
⋯
{\displaystyle \pi =\sum _{n=1}^{\infty }{\frac {(-1)^{\varepsilon (n)}}{n}}=1+{\frac {1}{ 2}}+{\frac {1}{3}}+{\frac {1}{4}}-{\frac {1}{5}}+{\frac {1}{6}}+{\ frac {1}{7}}+{\frac {1}{8}}+{\frac {1}{9}}-{\frac {1}{10}}+{\frac {1}{11 }}+{\frac {1}{12}}-{\frac {1}{13}}+\cdots }
(burada formunun asal faktörlerin sayısı arasında , Euler , 1748)
ε
(
n
)
{\görüntüleme stili \varepsilon (n)}
P
≡
1
(
m
Ö
NS
4
)
{\displaystyle p\eşdeğer 1\,(\mathrm {mod} \,4)}
n
{\görüntüleme stili n}
π ve harmonik sayılarla ilgili bazı formüller burada verilmiştir .
Makine benzeri formüller
π
4
=
arktan
1
{\displaystyle {\frac {\pi }{4}}=\arctan 1}
π
4
=
arktan
1
2
+
arktan
1
3
{\displaystyle {\frac {\pi }{4}}=\arctan {\frac {1}{2}}+\arctan {\frac {1}{3}}}
π
4
=
2
arktan
1
2
-
arktan
1
7
{\displaystyle {\frac {\pi }{4}}=2\arctan {\frac {1}{2}}-\arctan {\frac {1}{7}}}
π
4
=
2
arktan
1
3
+
arktan
1
7
{\displaystyle {\frac {\pi }{4}}=2\arctan {\frac {1}{3}}+\arctan {\frac {1}{7}}}
π
4
=
4
arktan
1
5
-
arktan
1
239
{\displaystyle {\frac {\pi }{4}}=4\arctan {\frac {1}{5}}-\arctan {\frac {1}{239}}}
(orijinal Machin formülü)
π
4
=
5
arktan
1
7
+
2
arktan
3
79
{\displaystyle {\frac {\pi }{4}}=5\arctan {\frac {1}{7}}+2\arctan {\frac {3}{79}}}
π
4
=
6
arktan
1
8
+
2
arktan
1
57
+
arktan
1
239
{\displaystyle {\frac {\pi }{4}}=6\arctan {\frac {1}{8}}+2\arctan {\frac {1}{57}}+\arctan {\frac {1 }{239}}}
π
4
=
12
arktan
1
49
+
32
arktan
1
57
-
5
arktan
1
239
+
12
arktan
1
110443
{\displaystyle {\frac {\pi }{4}}=12\arctan {\frac {1}{49}}+32\arctan {\frac {1}{57}}-5\arctan {\frac { 1}{239}}+12\arctan {\frac {1}{110443}}}
π
4
=
44
arktan
1
57
+
7
arktan
1
239
-
12
arktan
1
682
+
24
arktan
1
12943
{\displaystyle {\frac {\pi }{4}}=44\arctan {\frac {1}{57}}+7\arctan {\frac {1}{239}}-12\arctan {\frac { 1}{682}}+24\arctan {\frac {1}{12943}}}
π
2
=
∑
n
=
0
∞
arktan
1
F
2
n
+
1
=
arktan
1
1
+
arktan
1
2
+
arktan
1
5
+
arktan
1
13
+
⋯
{\displaystyle {\frac {\pi }{2}}=\sum _{n=0}^{\infty }\arctan {\frac {1}{F_{2n+1}}}=\arctan {\ frac {1}{1}}+\arctan {\frac {1}{2}}+\arctan {\frac {1}{5}}+\arctan {\frac {1}{13}}+\cdots }
burada bir N inci Fibonacci sayısı .
F
n
{\displaystyle F_{n}}
Sonsuz seriler
π içeren bazı sonsuz seriler şunlardır:
π
=
1
Z
{\displaystyle \pi ={\frac {1}{Z}}}
Z
=
∑
n
=
0
∞
(
(
2
n
)
!
)
3
(
42
n
+
5
)
(
n
!
)
6
16
3
n
+
1
{\displaystyle Z=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {((2n)!)^{3}(42n+5)}{(n!)^{6}{16} ^{3n+1}}}}
π
=
4
Z
{\displaystyle \pi ={\frac {4}{Z}}}
Z
=
∑
n
=
0
∞
(
-
1
)
n
(
4
n
)
!
(
21460
n
+
1123
)
(
n
!
)
4
441
2
n
+
1
2
10
n
+
1
{\displaystyle Z=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {(-1)^{n}(4n)!(21460n+1123)}{(n!)^{4}{ 441}^{2n+1}{2}^{10n+1}}}}
π
=
4
Z
{\displaystyle \pi ={\frac {4}{Z}}}
Z
=
∑
n
=
0
∞
(
6
n
+
1
)
(
1
2
)
n
3
4
n
(
n
!
)
3
{\displaystyle Z=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {(6n+1)\left({\frac {1}{2}}\sağ)_{n}^{3 }}{{4^{n}}(n!)^{3}}}}
π
=
32
Z
{\displaystyle \pi ={\frac {32}{Z}}}
Z
=
∑
n
=
0
∞
(
5
-
1
2
)
8
n
(
42
n
5
+
30
n
+
5
5
-
1
)
(
1
2
)
n
3
64
n
(
n
!
)
3
{\displaystyle Z=\sum _{n=0}^{\infty }\left({\frac {{\sqrt {5}}-1}{2}}\sağ)^{8n}{\frac { (42n{\sqrt {5}}+30n+5{\sqrt {5}}-1)\left({\frac {1}{2}}\sağ)_{n}^{3}}{{ 64^{n}}(n!)^{3}}}}
π
=
27
4
Z
{\displaystyle \pi ={\frac {27}{4Z}}}
Z
=
∑
n
=
0
∞
(
2
27
)
n
(
15
n
+
2
)
(
1
2
)
n
(
1
3
)
n
(
2
3
)
n
(
n
!
)
3
{\displaystyle Z=\sum _{n=0}^{\infty }\left({\frac {2}{27}}\sağ)^{n}{\frac {(15n+2)\left( {\frac {1}{2}}\sağ)_{n}\sol({\frac {1}{3}}\sağ)_{n}\sol({\frac {2}{3}} \sağ)_{n}}{(n!)^{3}}}}
π
=
15
3
2
Z
{\displaystyle \pi ={\frac {15{\sqrt {3}}}{2Z}}}
Z
=
∑
n
=
0
∞
(
4
125
)
n
(
33
n
+
4
)
(
1
2
)
n
(
1
3
)
n
(
2
3
)
n
(
n
!
)
3
{\displaystyle Z=\sum _{n=0}^{\infty }\sol({\frac {4}{125}}\sağ)^{n}{\frac {(33n+4)\sol( {\frac {1}{2}}\sağ)_{n}\sol({\frac {1}{3}}\sağ)_{n}\sol({\frac {2}{3}} \sağ)_{n}}{(n!)^{3}}}}
π
=
85
85
18
3
Z
{\displaystyle \pi ={\frac {85{\sqrt {85}}}{18{\sqrt {3}}Z}}}
Z
=
∑
n
=
0
∞
(
4
85
)
n
(
133
n
+
8
)
(
1
2
)
n
(
1
6
)
n
(
5
6
)
n
(
n
!
)
3
{\displaystyle Z=\sum _{n=0}^{\infty }\sol({\frac {4}{85}}\sağ)^{n}{\frac {(133n+8)\sol( {\frac {1}{2}}\sağ)_{n}\sol({\frac {1}{6}}\sağ)_{n}\sol({\frac {5}{6}} \sağ)_{n}}{(n!)^{3}}}}
π
=
5
5
2
3
Z
{\displaystyle \pi ={\frac {5{\sqrt {5}}}{2{\sqrt {3}}Z}}}
Z
=
∑
n
=
0
∞
(
4
125
)
n
(
11
n
+
1
)
(
1
2
)
n
(
1
6
)
n
(
5
6
)
n
(
n
!
)
3
{\displaystyle Z=\sum _{n=0}^{\infty }\left({\frac {4}{125}}\sağ)^{n}{\frac {(11n+1)\sol( {\frac {1}{2}}\sağ)_{n}\sol({\frac {1}{6}}\sağ)_{n}\sol({\frac {5}{6}} \sağ)_{n}}{(n!)^{3}}}}
π
=
2
3
Z
{\displaystyle \pi ={\frac {2{\sqrt {3}}}{Z}}}
Z
=
∑
n
=
0
∞
(
8
n
+
1
)
(
1
2
)
n
(
1
4
)
n
(
3
4
)
n
(
n
!
)
3
9
n
{\displaystyle Z=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {(8n+1)\left({\frac {1}{2}}\sağ)_{n}\left( {\frac {1}{4}}\sağ)_{n}\sol({\frac {3}{4}}\sağ)_{n}}{(n!)^{3}{9} ^{n}}}}
π
=
3
9
Z
{\displaystyle \pi ={\frac {\sqrt {3}}{9Z}}}
Z
=
∑
n
=
0
∞
(
40
n
+
3
)
(
1
2
)
n
(
1
4
)
n
(
3
4
)
n
(
n
!
)
3
49
2
n
+
1
{\displaystyle Z=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {(40n+3)\left({\frac {1}{2}}\sağ)_{n}\left( {\frac {1}{4}}\sağ)_{n}\sol({\frac {3}{4}}\sağ)_{n}}{(n!)^{3}{49} ^{2n+1}}}}
π
=
2
11
11
Z
{\displaystyle \pi ={\frac {2{\sqrt {11}}}{11Z}}}
Z
=
∑
n
=
0
∞
(
280
n
+
19
)
(
1
2
)
n
(
1
4
)
n
(
3
4
)
n
(
n
!
)
3
99
2
n
+
1
{\displaystyle Z=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {(280n+19)\left({\frac {1}{2}}\sağ)_{n}\left( {\frac {1}{4}}\sağ)_{n}\sol({\frac {3}{4}}\sağ)_{n}}{(n!)^{3}{99} ^{2n+1}}}}
π
=
2
4
Z
{\displaystyle \pi ={\frac {\sqrt {2}}{4Z}}}
Z
=
∑
n
=
0
∞
(
10
n
+
1
)
(
1
2
)
n
(
1
4
)
n
(
3
4
)
n
(
n
!
)
3
9
2
n
+
1
{\displaystyle Z=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {(10n+1)\left({\frac {1}{2}}\sağ)_{n}\left( {\frac {1}{4}}\sağ)_{n}\sol({\frac {3}{4}}\sağ)_{n}}{(n!)^{3}{9} ^{2n+1}}}}
π
=
4
5
5
Z
{\displaystyle \pi ={\frac {4{\sqrt {5}}}{5Z}}}
Z
=
∑
n
=
0
∞
(
644
n
+
41
)
(
1
2
)
n
(
1
4
)
n
(
3
4
)
n
(
n
!
)
3
5
n
72
2
n
+
1
{\displaystyle Z=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {(644n+41)\left({\frac {1}{2}}\sağ)_{n}\sol( {\frac {1}{4}}\sağ)_{n}\sol({\frac {3}{4}}\sağ)_{n}}{(n!)^{3}5^{ n}{72}^{2n+1}}}}
π
=
4
3
3
Z
{\displaystyle \pi ={\frac {4{\sqrt {3}}}{3Z}}}
Z
=
∑
n
=
0
∞
(
-
1
)
n
(
28
n
+
3
)
(
1
2
)
n
(
1
4
)
n
(
3
4
)
n
(
n
!
)
3
3
n
4
n
+
1
{\displaystyle Z=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {(-1)^{n}(28n+3)\sol({\frac {1}{2}}\sağ) )_{n}\sol({\frac {1}{4}}\sağ)_{n}\sol({\frac {3}{4}}\sağ)_{n}}{(n! )^{3}{3^{n}}{4}^{n+1}}}}
π
=
4
Z
{\displaystyle \pi ={\frac {4}{Z}}}
Z
=
∑
n
=
0
∞
(
-
1
)
n
(
20
n
+
3
)
(
1
2
)
n
(
1
4
)
n
(
3
4
)
n
(
n
!
)
3
2
2
n
+
1
{\displaystyle Z=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {(-1)^{n}(20n+3)\sol({\frac {1}{2}}\sağ) )_{n}\sol({\frac {1}{4}}\sağ)_{n}\sol({\frac {3}{4}}\sağ)_{n}}{(n! )^{3}{2}^{2n+1}}}}
π
=
72
Z
{\displaystyle \pi ={\frac {72}{Z}}}
Z
=
∑
n
=
0
∞
(
-
1
)
n
(
4
n
)
!
(
260
n
+
23
)
(
n
!
)
4
4
4
n
18
2
n
{\displaystyle Z=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {(-1)^{n}(4n)!(260n+23)}{(n!)^{4}4 ^{4n}18^{2n}}}}
π
=
3528
Z
{\displaystyle \pi ={\frac {3528}{Z}}}
Z
=
∑
n
=
0
∞
(
-
1
)
n
(
4
n
)
!
(
21460
n
+
1123
)
(
n
!
)
4
4
4
n
882
2
n
{\displaystyle Z=\sum _{n=0}^{\infty }{\frac {(-1)^{n}(4n)!(21460n+1123)}{(n!)^{4}4 ^{4n}882^{2n}}}}
yükselen faktöriyel için Pochhammer sembolü nerede . Ayrıca bkz. Ramanujan–Sato serisi .
(
x
)
n
{\görüntüleme stili (x)_{n}}
Sonsuz ürünler
π
4
=
(
∏
P
≡
1
(
mod
4
)
P
P
-
1
)
⋅
(
∏
P
≡
3
(
mod
4
)
P
P
+
1
)
=
3
4
⋅
5
4
⋅
7
8
⋅
11
12
⋅
13
12
⋯
,
{\displaystyle {\frac {\pi }{4}}=\left(\prod _{p\equiv 1{\pmod {4}}}{\frac {p}{p-1}}\sağ)\ cdot \left(\prod _{p\equiv 3{\pmod {4}}}{\frac {p}{p+1}}\sağ)={\frac {3}{4}}\cdot {\ frac {5}{4}}\cdot {\frac {7}{8}}\cdot {\frac {11}{12}}\cdot {\frac {13}{12}}\cdots ,}
(Euler)
payların tek asal sayılar olduğu durumlarda; her payda, paya en yakın dördün katıdır.
3
π
6
=
(
∏
P
≡
1
(
mod
6
)
P
∈
P
P
P
-
1
)
⋅
(
∏
P
≡
5
(
mod
6
)
P
∈
P
P
P
+
1
)
=
5
6
⋅
7
6
⋅
11
12
⋅
13
12
⋅
17
18
⋯
,
{\displaystyle {\frac {{\sqrt {3}}\pi }{6}}=\left(\displaystyle \prod _{p\equiv 1{\pmod {6}} \atop p\in \mathbb { P} }{\frac {p}{p-1}}\sağ)\cdot \left(\displaystyle \prod _{p\equiv 5{\pmod {6}} \atop p\in \mathbb {P} }{\frac {p}{p+1}}\sağ)={\frac {5}{6}}\cdot {\frac {7}{6}}\cdot {\frac {11}{12} }\cdot {\frac {13}{12}}\cdot {\frac {17}{18}}\cdots ,}
∏
n
=
1
∞
4
n
2
4
n
2
-
1
=
2
1
⋅
2
3
⋅
4
3
⋅
4
5
⋅
6
5
⋅
6
7
⋅
8
7
⋅
8
9
⋯
=
4
3
⋅
16
15
⋅
36
35
⋅
64
63
⋯
=
π
2
{\displaystyle \prod _{n=1}^{\infty }{\frac {4n^{2}}{4n^{2}-1}}={\frac {2}{1}}\cdot { \frac {2}{3}}\cdot {\frac {4}{3}}\cdot {\frac {4}{5}}\cdot {\frac {6}{5}}\cdot {\frac {6}{7}}\cdot {\frac {8}{7}}\cdot {\frac {8}{9}}\cdots ={\frac {4}{3}}\cdot {\frac { 16}{15}}\cdot {\frac {36}{35}}\cdot {\frac {64}{63}}\cdots ={\frac {\pi }{2}}}
(ayrıca Wallis ürününe bakın )
Viète'nin formülü :
2
2
⋅
2
+
2
2
⋅
2
+
2
+
2
2
⋅
⋯
=
2
π
{\displaystyle {\frac {\sqrt {2}}{2}}\cdot {\frac {\sqrt {2+{\sqrt {2}}}}{2}}\cdot {\frac {\sqrt { 2+{\sqrt {2+{\sqrt {2}}}}}}{2}}\cdot \cdots ={\frac {2}{\pi }}}
Thue-Morse dizisini içeren bir çift sonsuz çarpım formülü :
∏
m
≥
1
∏
n
≥
1
(
(
4
m
2
+
n
-
2
)
(
4
m
2
+
2
n
-
1
)
2
4
(
2
m
2
+
n
-
1
)
(
4
m
2
+
n
-
1
)
(
2
m
2
+
n
)
)
ϵ
n
=
π
2
,
{\displaystyle \prod _{m\geq 1}\prod _{n\geq 1}\left({\frac {(4m^{2}+n-2)(4m^{2}+2n-1)) ^{2}}{4(2m^{2}+n-1)(4m^{2}+n-1)(2m^{2}+n)}}\sağ)^{\epsilon _{n }}={\frac {\pi }{2}},}
Thue-Morse dizisi nerede ve nerede ( Tóth 2020 ).
ϵ
n
=
(
-
1
)
T
n
{\displaystyle \epsilon _{n}=(-1)^{t_{n}}}
T
n
{\görüntüleme stili t_{n}}
arktanjant formülleri
π
2
k
+
1
=
arktan
2
-
a
k
-
1
a
k
,
k
≥
2
{\displaystyle {\frac {\pi }{2^{k+1}}}=\arctan {\frac {\sqrt {2-a_{k-1}}}{a_{k}}},\qquad \qquad k\geq 2}
π
4
=
∑
k
≥
2
arktan
2
-
a
k
-
1
a
k
,
{\displaystyle {\frac {\pi }{4}}=\sum _{k\geq 2}\arctan {\frac {\sqrt {2-a_{k-1}}}{a_{k}}} ,}
nerede böyle .
a
k
=
2
+
a
k
-
1
{\displaystyle a_{k}={\sqrt {2+a_{k-1}}}}
a
1
=
2
{\displaystyle a_{1}={\sqrt {2}}}
π
=
arktan
a
+
arktan
B
+
arktan
C
{\displaystyle \pi =\arctan a+\arctan b+\arctan c}
ne zaman ve , , pozitif gerçek sayılardır (bkz . trigonometrik özdeşlikler listesi ). Özel bir durum
a
+
B
+
C
=
a
B
C
{\görüntüleme stili a+b+c=abc}
a
{\görüntüleme stili bir}
B
{\görüntüleme stili b}
C
{\görüntüleme stili c}
π
=
arktan
1
+
arktan
2
+
arktan
3.
{\displaystyle \pi =\arctan 1+\arctan 2+\arctan 3.}
Devam eden kesirler
π
=
3
+
1
2
6
+
3
2
6
+
5
2
6
+
7
2
6
+
⋱
{\displaystyle \pi ={3+{\cfrac {1^{2}}{6+{\cfrac {3^{2}}{6+{\cfrac {5^{2}}{6+{\ cfrac {7^{2}}{6+\ddots \,}}}}}}}}}}
π
=
4
1
+
1
2
3
+
2
2
5
+
3
2
7
+
4
2
9
+
⋱
{\displaystyle \pi ={\cfrac {4}{1+{\cfrac {1^{2}}{3+{\cfrac {2^{2}}{5+{\cfrac {3^{2} }{7+{\cfrac {4^{2}}{9+\ddots }}}}}}}}}}}
π
=
4
1
+
1
2
2
+
3
2
2
+
5
2
2
+
7
2
2
+
⋱
{\displaystyle \pi ={\cfrac {4}{1+{\cfrac {1^{2}}{2+{\cfrac {3^{2}}{2+{\cfrac {5^{2}) }{2+{\cfrac {7^{2}}{2+\ddots }}}}}}}}}}}
2
π
=
6
+
2
2
12
+
6
2
12
+
10
2
12
+
14
2
12
+
18
2
12
+
⋱
{\displaystyle 2\pi ={6+{\cfrac {2^{2}}{12+{\cfrac {6^{2}}{12+{\cfrac {10^{2}}{12+{ \cfrac {14^{2}}{12+{\cfrac {18^{2}}{12+\ddots }}}}}}}}}}}}
Üçüncü özdeşlik hakkında daha fazla bilgi için, Euler'in sürekli kesir formülüne bakın .
(Ayrıca bkz. Devamlı kesir ve Genelleştirilmiş sürekli kesir .)
Çeşitli
n
!
∼
2
π
n
(
n
e
)
n
{\displaystyle n!\sim {\sqrt {2\pi n}}\left({\frac {n}{e}}\sağ)^{n}}
( Stirling'in yaklaşımı )
e
ben
π
+
1
=
0
{\displaystyle e^{i\pi }+1=0}
( Euler'in kimliği )
∑
k
=
1
n
φ
(
k
)
∼
3
n
2
π
2
{\displaystyle \sum _{k=1}^{n}\varphi (k)\sim {\frac {3n^{2}}{\pi ^{2}}}}
(bkz. Euler'in totient işlevi )
∑
k
=
1
n
φ
(
k
)
k
∼
6
n
π
2
{\displaystyle \sum _{k=1}^{n}{\frac {\varphi (k)}{k}}\sim {\frac {6n}{\pi ^{2}}}}
(bkz. Euler'in totient işlevi )
π
=
B
(
1
/
2
,
1
/
2
)
=
Γ
(
1
/
2
)
2
{\displaystyle \pi =\mathrm {B} (1/2,1/2)=\Gama (1/2)^{2}}
(ayrıca bkz. Beta işlevi ve Gama işlevi )
π
=
Γ
(
3
/
4
)
4
yönetim kurulu
(
1
,
1
/
2
)
2
=
Γ
(
1
/
4
)
4
/
3
yönetim kurulu
(
1
,
2
)
2
/
3
2
{\displaystyle \pi ={\frac {\Gamma (3/4)^{4}}{\operatöradı {agm} (1,1/{\sqrt {2}})^{2}}}={\ frac {\Gamma \left({1/4}\sağ)^{4/3}\operatöradı {agm} (1,{\sqrt {2}})^{2/3}}{2}}}
(burada agm, aritmetik-geometrik ortalamadır )
π
=
yönetim kurulu
(
θ
2
2
(
1
/
e
)
,
θ
3
2
(
1
/
e
)
)
{\displaystyle \pi =\operatöradı {agm} \left(\theta _{2}^{2}(1/e),\theta _{3}^{2}(1/e)\sağ)}
( Jacobi teta fonksiyonları nerede ve nelerdir )
θ
2
{\ Displaystyle \ theta _{2}}
θ
3
{\ Displaystyle \ theta _{3}}
π
=
-
K
(
k
)
K
(
1
-
k
2
)
içinde
Q
,
k
=
θ
2
2
(
Q
)
θ
3
2
(
Q
)
{\displaystyle \pi =-{\frac {\operatöradı {K} (k)}{\operatöradı {K} \left({\sqrt {1-k^{2}}}\sağ)}}\ln q ,\quad k={\frac {\theta _{2}^{2}(q)}{\theta _{3}^{2}(q)}}}
(burada ve bir birinci tür tam eliptik entegre modül ile , yansıtıcı nome ters sorun -modulus)
Q
∈
(
0
,
1
)
{\görüntüleme stili q\in (0,1)}
K
(
k
)
{\ Displaystyle \ operatör adı {K} (k)}
k
{\görüntüleme stili k}
π
=
-
yönetim kurulu
(
1
,
1
-
k
′
2
)
yönetim kurulu
(
1
,
k
′
)
içinde
Q
,
k
′
=
θ
4
2
(
Q
)
θ
3
2
(
Q
)
{\displaystyle \pi =-{\frac {\operatöradı {agm} \left(1,{\sqrt {1-k'^{2}}}\sağ)}{\operatöradı {agm} (1,k' )}}\ln q,\quad k'={\frac {\theta _{4}^{2}(q)}{\theta _{3}^{2}(q)}}}
(nerede )
Q
∈
(
0
,
1
)
{\görüntüleme stili q\in (0,1)}
yönetim kurulu
(
1
,
2
)
=
π
ϖ
{\displaystyle \operatöradı {agm} (1,{\sqrt {2}})={\frac {\pi }{\varpi }}}
(nedeniyle Gauss , bir lemniscate sabiti )
ϖ
{\görüntüleme stili \varpi }
lim
n
→
∞
1
n
2
∑
k
=
1
n
(
n
mod
k
)
=
1
-
π
2
12
{\displaystyle \lim _{n\rightarrow \infty }{\frac {1}{n^{2}}}\sum _{k=1}^{n}(n{\bmod {k}})= 1-{\frac {\pi ^{2}}{12}}}
(burada bir geri kalan bölümü üzerine n ile k )
n
mod
k
{\textstyle n{\bmod {k}}}
π
=
lim
r
→
∞
1
r
2
∑
x
=
-
r
r
∑
y
=
-
r
r
{
1
Eğer
x
2
+
y
2
≤
r
0
Eğer
x
2
+
y
2
>
r
{\displaystyle \pi =\lim _{r\to \infty }{\frac {1}{r^{2}}}\sum _{x=-r}^{r}\;\sum _{y =-r}^{r}{\begin{cases}1&{\text{if }}{\sqrt {x^{2}+y^{2}}}\leq r\\0&{\text{if }}{\sqrt {x^{2}+y^{2}}}>r\end{durumlar}}}
(bir dairenin alanını toplayarak)
π
=
lim
n
→
∞
4
n
2
∑
k
=
1
n
n
2
-
k
2
{\displaystyle \pi =\lim _{n\rightarrow \infty }{\frac {4}{n^{2}}}\sum _{k=1}^{n}{\sqrt {n^{2 }-k^{2}}}}
( Birim çemberin alanını hesaplamak için Riemann toplamı )
π
=
lim
n
→
∞
2
4
n
n
(
2
n
n
)
2
=
lim
n
→
∞
1
n
(
(
2
n
)
!
!
(
2
n
-
1
)
!
!
)
2
{\displaystyle \pi =\lim _{n\rightarrow \infty }{\frac {2^{4n}}{n{2n \n}^{2}}}=\lim _{n\rightarrow \infty }{\frac {1}{n}}\sol({\frac {(2n)!!}{(2n-1)!!}}\sağ)^{2}}
( Stirling'in yaklaşımına göre )
a
0
=
1
,
a
n
+
1
=
(
1
+
1
2
n
+
1
)
a
n
,
π
=
lim
n
→
∞
a
n
2
n
{\displaystyle a_{0}=1,\,a_{n+1}=\left(1+{\frac {1}{2n+1}}\sağ)a_{n},\,\pi =\ lim _{n\to \infty }{\frac {a_{n}^{2}}{n}}}
(yukarıdaki formülün yineleme formu)
a
1
=
0
,
a
n
+
1
=
2
+
a
n
,
π
=
lim
n
→
∞
2
n
2
-
a
n
{\displaystyle a_{1}=0,\,a_{n+1}={\sqrt {2+a_{n}}},\,\pi =\lim _{n\to \infty }2^{ n}{\sqrt {2-a_{n}}}}
(Yakından Viète formülü ile ilgili)
a
1
=
1
,
a
n
+
1
=
a
n
+
günah
a
n
,
π
=
lim
n
→
∞
a
n
{\displaystyle a_{1}=1,\,a_{n+1}=a_{n}+\sin a_{n},\,\pi =\lim _{n\to \infty }a_{n} }
(kübik yakınsama)
a
0
=
2
3
,
B
0
=
3
,
a
n
+
1
=
hm
(
a
n
,
B
n
)
,
B
n
+
1
=
gm
(
a
n
+
1
,
B
n
)
,
π
=
lim
n
→
∞
a
n
=
lim
n
→
∞
B
n
{\displaystyle a_{0}=2{\sqrt {3}},\,b_{0}=3,\,a_{n+1}=\operatör adı {hm} (a_{n},b_{n} ),\,b_{n+1}=\operatöradı {gm} (a_{n+1},b_{n}),\,\pi =\lim _{n\to \infty }a_{n}= \lim _{n\to \infty }b_{n}}
( Arşimet algoritması, ayrıca bkz. harmonik ortalama ve geometrik ortalama )
Ayrıca bakınız
Referanslar
daha fazla okuma
Peter Borwein, İnanılmaz Sayı Pi
Kazuya Kato, Nobushige Kurokawa, Saito Takeshi: Sayı Teorisi 1: Fermat'ın Rüyası. Amerikan Matematik Derneği, Providence 1993, ISBN 0-8218-0863-X .
<img src="https://en.wikipedia.org/wiki/Special:CentralAutoLogin/start?type=1x1" alt="" title="" width="1" height="1" style="border: none; position: absolute;">